Principio de superposición - Teorema de Coulomb
Campo en un punto infinitamente próximo a un conductor cargado y en equilibrio. Teorema de Coulomb
"El campo en un punto infinitamente próximo es igual a σ entre la constante dielectrica (ε) del medio que envuelve al conductor".
![]() | Colocamos sobre la superficie ds' una superficie gaussiana, un cilindro. Φ = (ds") = 0. Está en el interior del conductor. Φ = (lateral) = 0. No atraviesan las líneas de fuerza lateralmente al cilindro. |
Solo hay Φ por ds.
Por definición de flujo:
dΦ = Ē·ds = E·ds·cos α = E·ds
Por Teorema Gauss:
Esto ocurre siempre que E es perpendicular a dS'
Esto sirve para un condensador plano
![]() | Líneas paralelas E = constante. En los terminales el campo se curva pero suele despreciarse. |
Campo creado por un plano infinito cargado uniformemente | Campo creado por una distribución esférica de carga en el exterior |
Φ = ∫SG Ē·dS = ∫S1 E·dS + ∫S2 E·dS Φ = E·S₁ + E·S₂ = 2·E·S Aplicamos el teorema de Gauss: ![]() El campo eléctrico creado por un plano infinito de carga es uniforme. |
![]() El campo eléctrico creado por una distribución esférica de carga en un punto exterior es el mismo que crearía una carga puntual Q situada en el centro de la esfera. |
Potencial creado por una esfera uniformente cargada en el exterior
dW = F·dř = q·Ē·dR = q·E·dR | E·dR = V₁ - V₂ |
dW = -ΔEₚ = (V₁ - V₂)·q |
El punto 2 me lo llevo al ∞.
El potencial creado por la esfera es como si la carga estuviera en el centro de la esfera.
En un punto interior y en la superficie

Esquema del potencial eléctrico creado en una superficie
Demo anterior con R = r
EB = 0
Superficies equipotenciales
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• Fuente:
Física de 2° de Bachillerato - Colegio Montpellier
Autor: Leandro Bautista. España.
Editor: Ricardo Santiago Netto (Administrador de Fisicanet).
Ejemplos de aplicación